上式為以各節(jié)點(diǎn)矢量磁位為未知數(shù)的多元線性方程組，解此 程組便可求得各節(jié)點(diǎn)矢量磁位 A的數(shù)值解。再根據(jù)場(chǎng)強(qiáng) B與 位A之間的關(guān)系，便可求得所論場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)B值。 3 漏磁系數(shù)σ計(jì)算的預(yù)估反算法 及磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算 由式（1）可推得漏磁系數(shù)σ σ= 0.4πIN Hδ （23） 可見(jiàn)對(duì)一設(shè)定的磁系，可采用所述有限元法求得其場(chǎng)強(qiáng)H， 后按式（23）便可算出漏磁系數(shù) σ。因此在設(shè)計(jì)螺線管磁系時(shí)， 們可按以下步驟來(lái)進(jìn)行漏磁系數(shù)計(jì)算和螺線管磁勢(shì)的計(jì)算。計(jì) 算時(shí)，通常工作氣隙高度 δ、工作空間的大小及氣隙所要求的場(chǎng) 強(qiáng)H0是預(yù)先給定的。 23 I———介質(zhì)絲中通過(guò)的電流強(qiáng)度，A； η———流體絕=對(duì)黏度，Ns/m 2 ； a———介質(zhì)絲半徑，m； vm———磁力速度，m/s。 通過(guò)調(diào)節(jié)介質(zhì)絲電流而改變磁力速度，使 vm/vo達(dá)到某一適 。另外，當(dāng)介質(zhì)在磁場(chǎng)中有微弱電流變化時(shí)，介質(zhì)絲會(huì)發(fā)生 振動(dòng)，因此帶電介質(zhì)高梯度磁選機(jī)具有很高的選擇性。蓮田 描述了一種連續(xù)式高梯度磁選機(jī)，將鐵磁性介質(zhì)絲通以微弱 流電使之振動(dòng)，可連續(xù)地進(jìn)行磁性粒子的分離回收。但這種 絲很好地絕緣，且排列十分有序，因此結(jié)構(gòu)復(fù)雜。 （4）磁介質(zhì)振動(dòng)和礦漿脈動(dòng)。脈動(dòng)高梯度磁選機(jī)利用流體的 ，增大了礦粒與磁介質(zhì)絲的碰撞幾率，同時(shí)脈動(dòng)力把夾雜在 物中的非磁性顆粒清洗出來(lái)，有利于顆粒的選擇性捕集，此 備在國(guó)內(nèi)已成功地應(yīng)用于微細(xì)粒赤鐵礦的回收。 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場(chǎng)特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較?。划?dāng) l =200μm時(shí)，其效應(yīng)與單絲介質(zhì)基本相同，鋼毛間的相互影響已 可忽略。 上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過(guò) 可知，上述結(jié)論只適用于鋼毛未達(dá)磁飽和時(shí)的情況。由于鋼毛 和磁化后，其磁場(chǎng)梯度不再隨 B0的升高而增大，因而鋼毛在 場(chǎng)中的效應(yīng)將與未飽和時(shí)有所不同。 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場(chǎng)特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較??；當(dāng) l

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