在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場(chǎng)特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較小；當(dāng) l =200μm時(shí)，其效應(yīng)與單絲介質(zhì)基本相同，鋼毛間的相互影響已 可忽略。 上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過(guò) 可知，上述結(jié)論只適用于鋼毛未達(dá)磁飽和時(shí)的情況。由于鋼毛 和磁化后，其磁場(chǎng)梯度不再隨 B0的升高而增大，因而鋼毛在 場(chǎng)中的效應(yīng)將與未飽和時(shí)有所不同。 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場(chǎng)特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較??；當(dāng) l 20世紀(jì)70年代以來(lái)，高梯度磁分離技術(shù)在微細(xì)粒物料分離 域嶄露頭角，引起各國(guó)有關(guān)部門的重視。實(shí)現(xiàn)高梯度磁分離的 鍵在于采用能產(chǎn)生高磁場(chǎng)梯度的鋼毛介質(zhì)，因此，揭示各種鋼 介質(zhì)的磁場(chǎng)分布特性，是深入研究高梯度磁分離理論的基礎(chǔ)。 用聚磁鋼毛的切面呈矩形、圓形和橢圓形。國(guó)外學(xué)者曾用解析對(duì)單絲圓切面鋼毛的磁場(chǎng)特性做了較詳細(xì)的研究［1］，并在此基上建立各種理論數(shù)學(xué)模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集過(guò)程的質(zhì)。然而，上述研究都以圓切面鋼毛為對(duì)象，沒有考慮介質(zhì)切面形狀效應(yīng)，而且都是局限于對(duì)孤立的單絲介質(zhì)的研究，沒有涉實(shí)用中多絲鋼毛介質(zhì)間的相互影響所引起的磁場(chǎng)特性的變化。 ，其內(nèi)徑為22.6cm，外徑為26.6cm。上蓋及下底厚均為 2.8cm，在蓋及底上有一直徑為4.1cm的孔，以便插入直徑為 4.0cm的鐵芯。86的鐵鎧材料為工程純鐵，其內(nèi)徑為31cm， 外徑為37cm，上蓋及下底厚均為4.0cm。兩種螺線管鐵芯材料 均為45號(hào)鋼。螺線管的長(zhǎng)度可以隨串聯(lián)線圈的個(gè)數(shù)而改變。鐵 鎧的上蓋可以在鐵鎧的圓筒部分內(nèi)上下移動(dòng)。磁場(chǎng)強(qiáng)度測(cè)定用 CT-5型高斯計(jì)。 對(duì) 42，86兩種螺線管內(nèi)腔軸向和徑向磁場(chǎng)強(qiáng)度的測(cè)定結(jié) 如表1，表2，表3所示。 由表1、表2、表3的測(cè)定結(jié)果可得重要結(jié)論，鎧裝螺線管內(nèi) 各點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度基本相等，即腔內(nèi)是一均勻磁場(chǎng)，而且在鐵鎧 達(dá)磁飽和前磁場(chǎng)強(qiáng)度的值為 H=0.4πIn

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