后磁場(chǎng)也趨近均勻。 插入鐵芯比未插入鐵芯時(shí)場(chǎng)強(qiáng)提高的部分就是鐵芯貢獻(xiàn)的。 由于未插入鐵芯前螺線管內(nèi)腔的磁場(chǎng)是均勻的，插入鐵芯后磁場(chǎng) 變得不均勻，磁場(chǎng)強(qiáng)度的變化曲線類似于指數(shù)曲線，所以由鐵芯 貢獻(xiàn)的場(chǎng)強(qiáng)可用磁場(chǎng)的指數(shù)方程式表示，即 Hx=H0e -cx （9） 式中：Hx———離開鐵芯端面x處由鐵芯貢獻(xiàn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度； 圖9 86鎧裝螺線管鐵心插入深度6cm時(shí)的軸向場(chǎng)強(qiáng) （a）一端插入鐵芯；（b）兩端插入鐵芯 （9）中的c值，在H0為定值的情況下，可由下式確定 l———兩鐵芯端面間的距離，cm； J.Svoboda等研究表明，在實(shí)際介質(zhì)中，碰撞效率主要是由碰 的機(jī)械機(jī)理所決定的，因此懸浮在通過介質(zhì)的流體中的每個(gè)顆 與磁介質(zhì)碰撞的幾率都接近于1，即在沒有磁力的情況下，其 撞幾率也仍接近于1。由此可見，非磁性物在磁性物中的機(jī)械 雜是不可避免的，這是影響高梯度磁選選擇性的一個(gè)重要方 。為了解決這一問題，國(guó)內(nèi)外進(jìn)行過不少研究工作，主要為： （1）采用特殊的介質(zhì)及排列形式。如采用水平布置的絲網(wǎng)介 ，各網(wǎng)的網(wǎng)眼尺寸自上層至下層依次減??； 由于磁位只有相對(duì)意義，考慮到計(jì)算機(jī)計(jì)算時(shí)記錄數(shù)值解和 繪場(chǎng)圖的方便，可設(shè) ADA=0 （3） ACB=100 （4） 由于所論場(chǎng)域是一無源場(chǎng)，場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的向量磁位函數(shù)均應(yīng) 足拉普拉斯方程，即  2 A=0 （5） 用正交網(wǎng)格剖分場(chǎng)域 ABCD（圖 2），使介質(zhì)界面線及周界 CD均與節(jié)點(diǎn)重合，并設(shè)abcd長(zhǎng)邊為L(zhǎng)（μm），寬邊為W（μm）， 點(diǎn)步距為h（μm）。經(jīng)差分離散處理后，該場(chǎng)域拉普拉斯方程 差分表達(dá)式為 ［5］ A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6） 依此可列出場(chǎng)域中任一節(jié)點(diǎn)（abcd界面上的節(jié)點(diǎn)除外）上的 量磁位與其相鄰四點(diǎn)上的向量磁位間的差分方程為 11

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